基于多芯微纳光纤的高灵敏度折射率传感器外文翻译资料

 2022-08-11 11:51:24

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基于多芯微纳光纤的高灵敏度折射率传感器

摘要:针对低折射率问题,提出了一种基于多芯微纳光纤的折射率传感器。首先,利用有限元模型分析了锥形多芯光纤的模场分布,然后计算了折射率灵敏度与多芯微纳光纤直径之间的关系。最后,对四种不同尺寸的传感器进行了研究,当锥度长度为16.20mm,传感器的折射率灵敏度可达5815.50 nm/RIU,与理论分析一致。折射率测量误差小于0.5%,具有很高的实际应用价值。锥度长度越长,纤维直径越小。根据理论分析,当纤维直径小于4.864 mu; m时,传感器结构的折射率灵敏度高于10000nm/RIU。同时,当传感器的锥度长度为15.99mm时,其温度敏感性为0.1084 nm /C。与单模光纤相比,该传感器具有稳定性好、结构紧凑、灵敏度高等优点,在海水盐度测量领城具有一定的应用前景。

关键词:光纤传感器;折射率测量;多芯光纤

  1. 介绍

折射率测量在生物、化学、水环境监测等领域具有重要的应用价值。最小偏转角法和阿贝折射仪[3]是测量液体折射率的两种主要方法。这些技术灵敏度低,需要大量的人工操作,不适合实际的工业应用。近年来,光纤传感器以其结构简单、抗电磁干扰、耐腐蚀、灵敏度高等优点在折射率测量领域引起了广泛关注[4]。

光纤折射率传感器主要包括光纤光栅折射率传感器[5]和光纤干涉折射率传感器[6]。2017年,Shen等人。制作了一种长周期光纤光栅折射率传感器,对25mu;m紫外(UV)周期进行了刻划和表征。该传感器的折射率灵敏度在1.315到1.395范围内为312.5nm/RIU[7]。但光纤光栅折射率传感器制造成本高,不能满足超高灵敏度测量的需求,限制了其在折射率测量领域的进一步应用。与光纤光栅折射率传感器相比,光纤干涉传感器具有稳定性好、生产成本低、灵敏度高的优点。2017年Cheng等人。研制了法布里-珀罗干涉折射率传感器。本文研究了一种折射率修正点(RIMD)。利用飞秒激光对单模光纤的近端面进行了诱导。在此基础上,由光纤端面和RIMD构成法布里 -珀罗干涉仪。这个传感器的灵敏度在RI为1.435时高达2523.2dB/RIU[9]。但是,上述光纤干涉传感器在1.33~1.34的低折射率范围内灵敏度较低。

本文提出了一种用于低折射率传感的多芯微纳光纤干涉传感器。该传感器由单模光纤(SMF)、105/125mu;m多模光纤(MMF)和三芯光纤(TCF)组成。理论模拟表明,当光纤直径小于4.864mu;m时,传感器的折射率灵敏度可达10000 nm/RIU。然后,制作了四种不同的传感器,其锥度分别为14.50 mm、15.99 mm、16.10 mm和16.20 mm。实验结果表明,其折射率灵敏度分别为1920.79nm/RIU、2665.06nm/RIU、3509.44nm/RIU和5815.50nm/RIU。对于锥度为16.20 mm的传感器,在1.332‒1.34范围内,测量误差小于0.5permil;。最后,利用该多芯微纳光纤干涉传感器进行了温度传感实验。当锥度长度为15.99mm时,温度灵敏度为-0.1084nm/℃。

  1. 理论分析

多芯微纳光纤传感器结构如图1所示。光纤经过锥形后,光在偏心轮内传输,TCF的中间芯有光程差,会造成干涉。由于锥的直径较小,TCF的有效折射率受外溶液折射率的影响,而偏心芯的有效折射率受外溶液的影响比中间芯大。

图1

建立TCF模型进行数值模拟,其有限元模型如图2所示。利用有限元法计算了晶体的透射模式,得到了不同模式下晶体的有效折射率值。当外部折射率为1.3320时,TCF的有效折射率和传播常数的仿真结果如图3所示。从图3可以看出,HE11模式的有效折射率和传播常数随着直径的增大而增大 。

图2

图3

多芯微纳光纤结合了模式干涉和倏逝场特性,利用干涉谱的漂移来监测外部折射率的变化。折射率灵敏度的表达式为

式中,是入射光的波长,是TCF中间芯和偏心芯之间的有效折射率差,是外部液体的折射率值,G是群有效折射率差。在图4中,当=1.3320时,显示了折射率灵敏度RI S与多芯微/纳米光纤直径之间的关系。

从图中4可以看出在直径为3.7处有一个转折点,曲线在转折点两边的值相反,在拐点附近,折射率灵敏度较高当光纤的直径逐渐变细,接近拐点时,就很容易获得超高折射率灵敏度,但拐点左侧存在一个干扰截止区。此外,直径越小,纤维越脆弱。因此,微纤维直径应该控制在转折点右侧。

图4

  1. 实验与结果分析

3.1实验系统构建

本文提出的多芯微/纳米光纤传感器结构由SMF-MMF-TCF-MMF-SMF方案构成,如图5所示,TCF的两端融合两段长度为1mmMMFs,然后将两段MMFs的另一端分别融合到两个SMFs中。MMF、TCF的电镜像图像如图6所示。被用于传感器的MMF的核心直径为105。TCF的三个核心排列在一条线芯直径为8,且核心间距为28的线上。

图5

图6

图7

光纤熔接机型号为Furukawa Electric 。SM-MM自动焊接方式用于SMF与MMF的熔合,MMF与MCF之间的熔合采用手动焊接方式。熔融结构如图7所示,焊接完成后,将多芯光纤缓慢拉伸,使锥度角光滑,减少锥度对不同传播方式的干扰现象。通过降低锥度速度和调节加紧度,可以得到光滑的锥度角。

通过这种方法,通过这种方法,制造了四个不同的传感器,其锥度长度分别为14.50mm、15.99mm、16.10mm和16.20mm,对应的腰锥直径分别为10mu;m、8.56mu;m、7.45mu;m和5.92mu;m。

3.2折射率传感实验

折射率传感装置如图8所示。锥形区域固定在一块玻璃上,以确保传感区域处于直线状态。然后,将整个传感器浸入NaCl溶液中。

图8

四个不同锥度长度的传感器的干涉谱如图9所示。随着锥长的增加,干涉谱的自由谱宽变窄。

图9

图10显示了不同锥形长度的光谱和波长与折射率之间的关系曲线。从10(a)、10(c)、10(e)和10(g)中可以看出随着外溶液折射率的增加,透射光谱发生红移。这是因为随着折射率的增加,中间核和偏心核之间的光程差发生变化。根据图4的模拟结果,当TCF的直径大于3.7mu;m时,折射率灵敏度为正值,导致光谱发生红移。实验数据与仿真结果吻合较好。

通过分析槽形漂移与NaCl溶液折射率变化的关系,得出了槽形漂移与NaCl折射率变化的关系,得到了四个传感器的折射率灵敏度曲线[图3]。10(b)、10(d)、10(f)和10(h)]。从图10(b)、图10(d)、图10(f)和图10(h)可以看出,本文提出的传感器对折射率的变化非常敏感,并且是线性的。当锥度长度分别为14.50 mm、15.99 mm、16.10 mm和16.20 mm时,SRI最高可达1920.79 nm/RIU、2665.06 nm/RIU、3509.44 nm/RIU和5815.50 nm/RIU。

如第3.1节所述,当锥度长度为14.50 m m、15.99 mm、16.10 mm和16.20 mm时,相应的腰锥直径分别为10.00mu;m、8.56mu;m、7.45mu;m和5.92mu;m。表1显示了数值模拟和实际测量结果之间的差异。由表1可以看出,模拟和实验结果显示出相同的规律性,随着锥长的增加,折射率灵敏度变大。然而,实验得到的SRI值总是小于理论模拟得到的SRI值。其主要原因是在建立仿真模型时,锥形区域近似等价于梯形区域,而实际锥形区域是逐渐变化的。

传感器与其它类型折射率传感器的比较结果见表2。由表2可以看出,基于多芯微纳光纤的模态干涉传感器具有较高的折射率灵敏度。

3.3折射率传感器的准确度检测

首先制备了两种标准溶液,用阿贝折射仪测得其折射率值分别为1.3371和1.3385。然后,在三个不同的地点和两个不同的海洋深度采集六个海水样本。它们被标记为浅、深、浅、深、浅、深、浅、深。用16.20毫米锥长的传感器测量了6个海水样品的折射率。被测溶液和标准液体的光谱如图11所示。将A浅、B浅和B深的光谱与标准液体的光谱n=1.3371进行了比较。比较了深、浅、深的光谱与标准液体n=1.3385的光谱。

图11

根据上述数据,可以计算出未知海水样品的折射率值。为保证测量精度,选取多个波谷作为参考点,得到了多个被测样品的折射率,并计算了其平均值。同时,以阿贝折射仪为标准值,对海水样品的折射率进行了测量。测量值的误差分析见表3。由表3可以看出,本文所述结构传感器的测量误差小于0.5permil;。

3.4温度传感实验

温度实验的装置如图12所示。传感器的环境温度可由温度控制箱来控制。

图12

采用15.99mm锥度的传感器进行温度传感实验。在图13中测量和分析了不同温度下的透射光谱。随着温度的升高,光谱向短波方向移动,如图13(a)所示,并且传感器的温度灵敏度为-0.1084nm/℃,具有良好的线性,如图13(b)所示。

由[16]可知,传感器还可以与光纤布拉格光栅(FBG)级联[17],和是FBG中心波长和1550 nm附近的观察点之间的波长漂移。

A和B分别是FBG折射率和温度灵敏度;C和D是多芯微/纳米光纤传感器的折射率和温度灵敏度;和分别是折射率和外部环境温度的变化。这意味着多芯微纳光纤传感器有可能实现折射率和温度的同时测量。

  1. 结论

针对高精度折射率测量的需要,研制了一种多芯微纳光纤传感器。提出了一种SMF-MMF-TCF-MMF-SMF级联结构的多芯微纳光纤传感器。采用有限元法对传感器的折射率灵敏度进行了分析,理论分析表明,当光纤直径小于4.864mu;m时,传感器的折射率灵敏度大于10000 nm/RIU。制备了四种不同的折射率测量传感器,分别为14.50 mm、15.99 mm、16.10 mm和16.20 mm锥形长度,实验研究表明,SRI最高可达1920.79 nm/RIU、2665.06 nm/RIU、3509.44 nm/RIU和5815.50 nm/RIU。当SRI达到5815.50 nm/RIU时,折射率测量误差小于0.5permil;。实验结果还表明,多芯微纳光纤传感器具有稳定性好、线性好等优点。我们认为,本文提出的传感器在海水盐度测试、生物、化学等领域具有广阔的应用前景。

感谢在撰写本文期间帮助我的每一个人。我非常感谢论文中的所有研究人员,他们为完成本文的研究工作而努力工作。我还要特别感谢《华尔街日报》的评论员和编辑们请我提供指导和建议,使论文更加完整。这项工作得到了国家自然科学基金(批准号61735011和61405173)、河北省自然科学基金(批准号F2016203389和C2015003053)、新疆维吾尔自治区自然科学基金(批准号2018D01A25)和科学资助项目的资助河北省高等学校技术计划(批准号:ZD2017082)。

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